точка разделяне Edge - химик справка 21

В повечето практически случаи, обаче, е налице разделяне на граничния слой. Следователно, от подветрената страна на тялото е оформен от отделя зона поток. което значително променя цялата картина поток. Промяна на разпределението на налягането по повърхността, така че тя става различна от нула и налягане съпротива. Тъй като в момента на теорията на разделени потоци не съществува, за по-голямата част на коефициента на органи на резистентност може да се определи само експериментално. Най-изчерпателни данни за коефициентите на [c.136]

Трябва да се има предвид, че наличието на шокови вълни в основния поток влияе налягането на разпределение DROP иск в граничния слой. При ниска интензивност инцидент шок ефект се намалява до известна удебеляване на граничния слой профила на скорост в този случай тя се променя малко. Когато ударната вълна на висок интензитет инцидент настъпва граница разделяне слой и завихрящата зона. След точката на разделяне започва разбъркване самостоятелни потоци и нов растеж на граничния слой на стената. Поради предаването на налягане през дозвукови част на граничния слой нагоре от налягането престава да бъде постоянно в граничния слой. т. е. и сътр / d1 / F 0. Следователно, всички методи за изчисление. разработена предполагайки константна статично налягане в напречно сечение граничния слой. Те могат да се използват само на достатъчно разстояние от мястото на взаимодействие. Сравнение на pokazy- по-горе данни [c.347]

Отличителна черта на електромагнитното тяло сила е фактът, че за разлика от други насипни CPF (гравитацията. Инерционни сили), тя може да се контролира чрез въздействие върху неговата кауза. електрически и магнитни полета. Чрез промяна на степента на електромагнитна сила, може да повлияе на интензитета на ударни вълни форма п. znachenpe увеличи критичното числото на Рейнолдс при прехода на ламинарен поток за турбулентен поток, забавят или ускоряване notok проводима течност (или газ) профил на скоростта причина деформация и отделянето на граничния слой. [C.178]

В първия режими зона катодни VC хидродинамичен движение на газовия поток в компресора далеч от изчислените стойности. В точка К, има поток отделяне от повърхността на листа на ножовката (граница разделяне слой) Прекъсване на това е периодичен осцилаторна. Това е типично за компресори с висок брой на Мах. Разрушаването настъпва на водещия ръб на работното колело. острие дифузьор. [C.78]

Ако приемем, че границата отделянето на слоя се извършва с повърхността на перка при стойности на максималния интензитет на пренос на топлина, ние получаваме позициите на изображението от перка повърхност сълзотворен точки в зависимост от начина на протичане покрай перки цилиндъра. Точката на преход на ламинарен граничен слой в турбулентен един, както и точката на разделяне на цилиндъра за поддръжка - общо (I 0 82- -83 °). Все пак, ако на мястото на преход [c.182]

Вп На тези корелационни формули са приложими до точката, където се появява на потока или отделянето на граница преход слой. Както ще бъде показано в т. 5.8, разделяне условия и прехода в литературата понякога се тълкува, позовавайки се на същото явление. Получената в наклонени токове. [C.286]

Както в случая на цилиндрична повърхност. Тези измервания показват още веднъж, че в такива конвекция течения на разликата с образуването на обратен поток не се появява. Потокът се отделя от повърхността, когато твърдото вещество на граничния слой. протичащ в от всички страни, тя се намира в горната част на полукълбо. Но тази разлика не се образува в резултат на директно взаимодействие с областта на външно налягане, а не поради възникване на обратен поток за точката за разделяне е очевидно просто загрява течност се насочва нагоре. [C.321]

Нека разгледаме условията за поява на границата разделителен слой от тялото. Предполагаме, че този профил се формира от раздел лопатка повърхност на един безкрайно дълъг цилиндър. перпендикулярна на неговата ос (фиг. 32). В М. Md, L1z контура на това напречно сечение показва кривите на разпределение на скоростта. където се предполага, че в безкрайността газ протича в посока AB. Това се вижда от тези криви, че кората започва от точка с координата 0 Mg, брои заедно дъгата профил на M ZHZ жизнен цикъл, в който тялото стена при смяната на посоката на потока да се отпише. В линия в този момент, и най-близо 0. верига [c.267]

С увеличаване на числото на Рейнолдс на гранични намалява дебелината на слоя, неравностите на стената започват да стърчи частично (фиг. 1,1496) и turbulize поток. По този начин. в сравнение с гладка точка преход стена на ламинарен поток в граничния слой на бурната изглежда по-близо до горната закръгляване прибиране и турбулентен отделяне настъпи преди т. е. намалена критично число на Рейнолдс, при която скоростта на резистентност започва да намалява, и Re стойността на където минималната стойност е достигната. [C.253]

От голям интерес е начинът, по който vorticity на течността остава на повърхността на тялото. като това се отразява на потока зад цилиндъра и затова тегленето на цилиндъра. На граничния слой течност. инхибира повърхност триене. не може да се движи по повърхността срещу увеличаването на право на цилиндъра под налягане. и там е неговата чета. Така граничен слой течност престава да следват в своето движение на профила на тялото. точка разделяне, в която граничен слой се простира от повърхността на тялото. са показани на фиг. 6-15,6 писмо 5. По време на посоката на разделяне точка поток директно върху повърхността се обърнат, така че флуидът протича директно до точката на разделяне с двете [c.116]

Ако налягането по аеродинамична повърхност се увеличава, граничния слой се инхибира в течността няма да се движат значително в областта на високо налягане. Тъй като Ки 5 = 1 0 кинетичната енергия на малък. Въпреки това, тази течност се отклонява от стената на входящия поток. В непосредствена близост до повърхността на тялото под влиянието на течност инхибира т.н.] DX започва да се движи в посока, обратна на външния поток. На границата между предната и обратния поток среща в граничния слой отделянето на граничния слой (Фиг. 4-4). При разделяне на граничния слой, дебелината му се увеличава рязко. [C.114]

Първо, когато действителната профил на потока течност винаги има малка зона разделяне на потока в близост до изхода ръбове образува поради сгъстяване на граничния слой. За малки положителни ъгли на атака, отскачане площ е малка и се намира на задната страна на профила. Потокът в този случай е нестабилна и разделяне на потока настъпва периодично. Характерни точки на профили потоци, възникващи периодично марж схематично показани на фиг. 5.2. Да предположим, че в някакъв момент от време оптимизирани профили с разделяне на потока в точка А (фиг. 5.2, а). В следващия момент на входящия поток издухва завихрящата региона. неговото изпълнение надолу (фиг. 5.2, б). Освен това известно време без профили разделяне опростена (фиг. 5.2), след това отново гранични увеличава дебелината на слоя, има зона с леко отделяне (фиг. 5.2 грама) се увеличава до толкова дълго, колкото входящия поток ще удар на разстояние от него отново. Чрез увеличаване на ъгъла на атака на / C, съответстващи на гранични пулсациите точка А отделяне едва се променя позицията си и се намира в близост до задния ръб. След това, като се излиза под определен ъгъл на падане R> R п, точка А се придвижва бързо към предния ръб. Промяната във времето на профили на герои на потока води до съответна промяна в разпределението на силите на острието, действащи върху него и стрес. Големината на пулсации (и напрежение) се увеличава с увеличаване на ъгъла на атака, обаче, рязко увеличение на пулсации започва само от> / п, където се премества точката на разделяне, което води до увеличение в региона на вихър. [C.133]

Обикновено, максимален брой Mmax се определя от характеристиките на опитни решетки, например, в зависимост от Т] р = F (Mi) или = / (Mi), показана на Фиг. 11.12. Съответства на максималния брой Mmax практически нулева стойност к. Н. D. решетка (характеристика става вертикално). Ако броят Mi> MKP, в района на профила, регион на свръхзвукови скорости. прекратяване система на шокове. Загубите в състезанието са малки, но причината за раздялата граница слой от профила появява водовъртеж регион. чиито размери увеличава с броя М. При достигане Mmax вихър област не е затворена област разделяне простира от предния ръб на решетката. [C.293]

Преходът в тръбата за турболенция започва в близост до входа в нея. Ако са създадени условия за въвеждане. предотврати отделяне на потока. граница дебелината на слоя се увеличава до стойност радиус тръба. В този случай, стойността на критична номера на Рейнолдс се увеличава. Ако входната част има остри ръбове. поток разделя в близост до входната тръба и в някои случаи образуват вихри подредени структура и критичен брой на Рейнолдс е намалена. С малко първоначална турбуленция играе важна роля за грапавост на тръби. механизъм преход ясно се вижда на фиг. 5 [3]. Снимките са направени за свободно движение конвективния за вертикално избран HA [c.124]

Друг обещаващ устройство се основава на създаването на сила на засмукване през пукнатините. или чрез равномерно разположени кръгли дупки в области, където в противен случай има до границата разделителен слой. В този случай, на граничния слой е натиснат до стената, и ние отново се получи по-добро приближение до потока на Жуковски. Ако използвате слота, като се основава на теорията на Жуковски. Ние трябва да създадем повишено налягане точно пред входа на слотовете). Можете също така да се опита да използва всмукване за поддържане ламинарен граничен слой. като по този начин отново намаляване на съпротивлението. За съжаление, това е много трудно, очевидно, за да получите ламинарен поток. Дори насекоми плаващи във въздуха може да предизвика турболенция в потока много гладка повърхност на крилото. [C.65]

Използвайки тази формула, повърхностно триене може Iaito neposredetvenio от Rasi) edeleniyu налягане в viepn) в него. Формулата за граничния слой се получава с положителен Davleev градиент. В iey трябвало известен повърхност триене т.н. при минималното налягане (в индекса). Уравнението (166) се получава X,) - фиктивни polozheiie отправна точка. Разделянето се случва, когато [c.113]

А. Въведение. Когато течност кръстосан поток единична тръба на повърхността си, от критичната точка. образуване на ламинарен граничен слой. разликата в която се среща в някакъв момент от периметъра. Това води до образуването на неподвижната тръба симетрична завихряща двойка и зоната на рециркулация. Ако броят на Рейнолдс Ye> 40, потокът в зоната на рециркулация става нестабилен и разбивка възниква периодични вихри. Ламинарен граничен слой се отделя на F = 82 °, където F - е ъгълът спрямо точката на предната стагнация. критичен режим (Re> 2-10) се достига при по-нататъшно увеличаване на Re, характеризиращ се с това, че преходът от ламинарен за турбулентен граничен слой се случва преди граничния слой се отделя. В този момент разделяне се измества надолу по веригата O = 140 °. характеризиращ се с вихър проливането честота Strouhal номер 5 т 1y1i където (- вихър проливането честота (1 -. На практика може да се счита промени диаметър на тръбата в обхвата на Рейнолдс брой от 300 до 2.10, че броят на единична тръба 5d критични 0.2 .. поле се увеличава до 0.46, и след това отново - 3.5-10 намалява до 0,27 1] в случай на разпределение на несвиваем флуид скоростта и налягането на външния ръб на граничния слой е описан от уравнение на Бернули [c.140].

За амплитуди на I, номер, който има разминаване па първата вълна. и скорост профили с увеличаване х napolienpymp стават по-малко приближава точката на разделяне. В РНС. 5.5 показва профилите на скоростта за амплитудата и а = 0.008 (фа разделяне първата вълна). Както вече бе отбелязано, се наблюдава рязко uvelichenpe брой повторения най подхода към точката на разделяне. Интересен е фактът, че въпреки че за = 0.005 и = 0.006 за първи разделяне вълна не се наблюдава увеличение в броя на повторения (6 - 9) 0.58 виж страници споменава точка разделяне Терминът Edge. [C.30] [c.137] [c.331] [c.348] [c.240] [C.13] [c.127] [С. 14] [c.50] [c.61] хидродинамика, топлина и трансфер на маса (1966) - [c.81]