Намагнитизирането крива - studopediya

При поставяне на феромагнит на външно магнитно поле, намагнитването вектори на всеки домейн, ще бъдат съвпадащи или почти случайно с вектора на интензивност на външно магнитно поле. Енергията на тези домейни ще бъде минимално, а енергията на всички други домейни ще се увеличи. С цел намаляване на енергията на системата благоприятно ориентирани домейни растат. Това увеличава намагнитването (М), и следователно увеличава индукция (В). индукция зависимост от интензитета на външното магнитно поле се нарича крива на намагнитване (фиг. 48).

В първата част на намагнитване крива увеличаване интензивността на външното поле на води до леко покачване на индукция, което, когато външната индукция на полето се намалява до нула. Тази част се нарича обратим намагнитване част или регион на Rayleigh (I).

Във втория раздел лека промяна във външната напрегнатостта на полето води до забележими промени в индукция. Тази част се нарича индукция растеж остър част или регион на Barkhausen скача (II).

Третата част на кривата на намагнитване на зависимостта на индукцията на външното поле отслабва отново. Тази част се нарича забавено намагнитване част или регион намагнитване от процеса на въртене (III).

четвъртата част индуцирането на увеличава пропорционално на магнитното поле. Тази част се нарича региона насищане или част paraprocess (IV).

За да се разбере естеството на промените с увеличаване на индукцията на външната напрегнатостта на полето е необходимо, преди всичко, да се разбере как стените на домейни взаимодействат с структурните характеристики на материала.

Във всеки материал настоящите размествания в кристалната решетка е изкривен материал в близост до дислокация. В случай, че дислокация е в рамките на областта, магнитните моменти на атомите в близост до размествания са насочени в посока на намагнитване трудно. Ако дислокация е на границата на домени, където има постепенно въртенето на магнитните моменти от един лесен посока магнетизиране на другата, решетка изкривяване причинява тази част на магнитните моменти на атомите са насочени в посока на лесно намагнитване. Следователно размествания е енергично благоприятни за доменните граници.

В присъствието на частици от чужд материал не е феромагнитни граници домейни фаза енергично благоприятни частици преминават през тези фази. Това се дължи на факта, че чужди частици "отрязани" част на границата на домейна следователно, дължината и границата на енергия домейн намалява.

По този начин, стените на домейни са привлечени от структурната хетерогенността на материала - и размествания чужди фази частици.

След контакт с феромагнитен растеж благоприятно ориентирани области започва във външно магнитно поле, т.е. техните граници се променят. Въпреки това, на структурното хетерогенността на материала се предотврати изместване на граници домен (т.е. граници домейни са Фиксирането точки) и граници са огънати под влияние на външното поле.

Огъване граници е енергично неблагоприятна, тъй като води до повишаване на тяхната повърхност, така че границата се изправи отново и намагнитването изчезва, когато външното поле. По този начин, за малки стойности на външното поле се осъществява обратимо намагнитване част или регион Rayleigh.

С допълнително увеличаване на силата на външното поле границите на огъване става толкова голяма, че енергията на извити граници съвпадат с границите на енергия откъснати от точките на закрепване. Допълнителна огъване граници става енергично неблагоприятна граница отделя от точките за закрепване и неправилен ход на следващия ред на точките на закрепване. По този начин има остра част от индуциране на растеж или регион на Barkhausen скача.

След преместването на доменните граници ще доведе до факта, че благоприятно ориентирани домейни изпълват целия обем на кристала, и растежа на стартирането на намагнитване от въртенето на магнитните моменти на атомите в посока лесно посоката на намагнитване на твърдия намагнитване. Тъй като въртенето на магнитните моменти е енергично неблагоприятни, за прилагането му се изисква външно поле с висок интензитет. По този начин, частта осъществява или забавено намагнитване област от въртенето на процесите на намагнитване.

Накрая, след като всички магнитните моменти на атомите не могат да бъдат насочени да се появят във външната област, намагнитването на растеж и индуциране на растеж се дължи на увеличение на магнитното поле в paramagnets. Има насищане регион или домейн paraprocess.

Ако остатъчната индукция (Вг) не е напълно отстранява и се съхранява след намагнитването на феромагнит до насищане деактивиране на външно магнитно поле, намагнитването на феромагнитен материал. Това е така, защото структурни дефекти, които пречат на движението на стените на домейни по време на намагнитване, предотвратяване на обратен изместване на границите на домейни по време на размагнитване. За да се отстрани остатъчната индукция е необходимо да се приложи обратно поле полярност. В определена стойност на интензивността на полето, наречен коерцитивната сила (Hc), индукцията изчезне. Допълнително увеличение на напрегнатостта на полето в обратна посока ще доведе намагнитването на феромагнит. Естествено, знака на магнитната индукция с климата. Деактивирането на външното магнитно поле за пореден път да доведе до появата на остатъчната индукция, за които отстраняване трябва да се приложи принудителна сила. По този начин, когато се появява феромагнитен материал в променливо магнитно поле хистерезисна крива. Колкото повече материала на структурни дефекти, границите на зърното възпрепятстват изместване, толкова по-коерцитивната сила и широк хистерезисна крива.

Площта на хистерезисната крива характеризира на енергийните разходи на обръщане на материала на цикъл:

Важно е да се отбележи, че когато магнитните материали в променливо магнитно поле, вихрови токове се срещат в тях. Това се дължи на факта, че променливо магнитно поле предизвиква променливо електрическо поле. На вихровите токове причинят нагряване на материала и да предизвикат появата на магнитното поле, външно отслабване на полето. В тази връзка, има енергийни загуби на външно магнитно поле на вихрови токове. Очевидно е, че увеличаването на електрически устойчивостта на материала води до намаляване на електромагнитното загубата.