Какво означава това, бавни неутрони - значението на думите

Търсене ценности / думи на тълкуване

Раздел е много лесен за използване. Кутията за предложение е достатъчно, за да въведете думата, която искате, и ние ще ви издаде списък на нейните ценности. Искам да отбележа, че нашият сайт предоставя данни от различни източници - енциклопедични, разумно, словообразуване речници. Тук можете да се запознаете с примери за използването на въведените от вас думи.

неутрони с енергии по-малко от 100 КЕВ.

енциклопедия

неутрони, които имат кинетична енергия на 100 КЕВ. Разграничаване свръхстудени неутрони (0≈10-7 еВ), студени неутрони (10-7≈5 х 10-3ev) топлинни неутрони (5 х 10-3≈0,5 ЕГ), резонансни неутрони (0.5 ЕГ ≈ 10 Kev) и междинни неутрони (10≈100 KeV). Често резонанс и междинни неутрони се обединяват под родовото понятие "междинни неутрони" (≈ 0.5 еВ 100 КЕВ). Неутрони с енергия> 100 КЕВ са наречени бързи. Разпределение на термините "М. п. "и" бързи неутрони ", поради различното естество на тяхното взаимодействие с веществото, различни методи за получаване и регистриране, както и с различни посоки на употреба. гранични енергии Тези стойности са относителни. В действителност, тези граници са размити и зависят от вида на събития и специфичната вещество.

Взаимодействие М. и. с ядра. Universal процес, който върви по всички ядра във всеки един неутрон енергия, разсейване на неутрони. Scattering М. п. Тя е, че то не е придружено от ядрото на преход в възбудено състояние (еластична разсейване). Нееластичното разсейване става възможно, тъй като енергия, равна на (1 + 1 / A) EB, където A ≈ масово число на разсейване ядрото EB ≈ своя първи развълнуван енергийно ниво. Тази енергия обикновено е не по-малко от няколко десетки КЕВ, и за още по-дори сферични ядра до няколко MeV.

От 100 KeV в енергия ядрен малка стойност М. п. може да предизвика само онези ядрени реакции. които са придружени от освобождаването на енергия (екзотермична реакция). Тук се отнася предимно неутронно улавяне ядро ​​придружен от електромагнитно излъчване (радиация улавяне). В излъчващ улавяне енергично благоприятно и с по-голяма или по-малка вероятност (ефективно напречно сечение) се наблюдава за всички ядра с изключение 4HE. Три други видове ядрени реакции енергично благоприятни за много ядра, ≈ тази реакция (п, п), (п, а) и разделяне (вж. За ядрено делене). 3He реакции (п, п) 3H, 10В (п, а) 7Li, 6Li (п, а) 3H и 14N (п, п) 14С се използва широко за запис на М. п. (Cm. По-долу), както и (с изключение на първия) за защита срещу М. п. Последните две реакции се използват също за тритий и въглероден изотоп 14С. делене реакция, причинена от М. п. само някои от най-тежките ядра ≈ 233U, 235U, 239Pu и някои други.

Най-характерната черта на взаимодействието на М. п. с ядра е наличието на резонансни пикове (резонанси) в енергийна зависимост от ефективни напречни сечения. Всяка реакция съответства на възбудено състояние на съединение ядро ​​с номер на маса (А + 1), с възбуждане енергия, равна на енергията на неутрони с ядрото плюс стойността [A / (А + 1)] Е0, където Е0 ≈ кинетичната енергия на неутрони, при което настъпва резонанс , енергийна зависимост от ефективното напречно сечение до резонанс е описан от Breit ≈ Вигнер (вж. неутронна спектроскопия).

С неутронната енергия увеличава линии резонанс разширяват, започват да се припокриват и има преход към характеристиката на бързите неутрони напречните сечения на гладка зависимост от енергия.

Напречното сечение на ядрена реакция, причинена достатъчно бавно неутрони е обратно пропорционална на скоростта му обем. Това съотношение се нарича / V право 1. Известен като общата корекция на закона 1 / об, от съществено значение, но само за някои реакции, които имат много голяма сила напречно сечение [например, 7Be (п, п), 3He (п, п)]. Обикновено, обаче, отклоненията от 1 / обем закон се появяват, когато енергията на неутрона е сравнима с енергията най-близо до 0 на нивото на резонанс. За топлинни неутрони 1 / обем закон важи за по-голямата част от ядра.

Scattering М. п. в атомни системи. Естеството на разсейване М. п. в молекули и кристали зависи от съотношението между енергията на неутрони En и DE енергия разликата между енергийните нива на системата и съотношението между неутрони дължина на вълната L (вж. Де Бройл вълни) и interatomic разстояния а. Когато En> DE и л <<а (En ³ 1 эв) нейтрон «не чувствует» атомных связей и порядка в расположении атомов (см. Дальний и ближний порядок ). Рассеяние обычно происходит так же, как на изолированных неподвижных ядрах, при этом нейтрон теряет энергию

2А ен / (А + 1) 2 (А ≈ масово число на ядрото).

и (топлинни неутрони) възможно еластично разсейване (без промяна на енергията на неутрона) и в нееластичен неутронно разсейване може не само да загубят, но придобиват енергия, с промяната в своята енергия зависи не само от масата на ядрото, но също така и на енергийния спектър на системата. Така ядрото остава спокоен глас. когато л

и държи неутронна дифракция (вж. дифракция частици) и магнитно разсейване на атомните електрони.

За топлинни неутрони при паша честота на повърхността на много твърди вещества, общо отражение случи, с ъглов обхват, в който се появява отражение се увеличава с намаляване на неутрони енергия. Свръхстудени неутрони (скорост £ от 5 м / сек), способни да огледално отражение на всеки ъгъл на падане на гладката повърхност на много твърди вещества. Ето защо, такива неутрони могат да се съхраняват дълго (стотици секунди) във вътрешността на затворения съд с полирани стени (вж. Свръхстудени неутрони. Неутронна оптика).

Източници и детектори. М. п En ³ до 10 КЕВ може да бъде получена чрез електростатични генератори в ядрената реакции тип (р, п). В повечето реакции са 7Li (р, п) и 3H (р, п). неутронната енергия се контролира чрез промяна на напрежението, което ускорява протони (вж. неутронни източници). За М. п. забавят бързи неутрони се използват (вж. Бавен неутрони). Когато забавяне твърдо вещество неутронен спектър е получен, и в достатъчно големи маси от качествени забавители (вода, графит, и т.н.), повечето от неутроните достигане термични скорости. Произведени топлинни неутрони, които са в термично равновесие с околната среда и имат Maxwellian разпределение на енергията (вж. Статистика Boltzmann). При стайна температура най-вероятната енергия в топлинна неутронен поток равен на 0,025 ЕГ.

използване охлаждане забавители на температурата на течния азот или под за получаване на бавни неутрони. За да се изолира студен неутрона прилага филтриране лъч топлинни неутрони от някои вещества (BE, Pb, графит и други). Такива материали са прозрачни за неутрони на дължина на вълната л> 2d, където г ≈-голямото разстояние между атомни равнини. Филтри от графит и берилий минута неутрони на енергия по-малко от 5,2 х 1,5 х 10-3ev и 10-3ev съответно.

Откриване на М. п. направени за регистрация на техните продукти, причинени от ядрени реакции (вж. Неутронна детектори). Метод регистрация откат, произтичащи от разсейване на неутрони, които се използват за откриване на бързи неутрони за п М.. неподходяща, тъй като бавно откат ядра не предизвикат йонизация.

Заявление. М. п. и по-специално на топлинните неутрони, са от решаващо значение за функционирането на ядрени реактори. Големи потоци на топлинни неутрони в ядрени реактори са широко използвани за производство на радиоактивни изотопи. Неутронна резонанси оставят да изследват нивата на възбуждане на ядрени свойства в тясна енергийна група възбуждане в задължителен неутронната енергия в ядрото

5≈8 MeV. са важни структурни изследвания на кристали, използващи топлинна неутронна дифракция за твърдо състояние физика. Изследвания на нееластично разсейване на термична и студена добив неутрони важна информация за динамиката на атома в твърди вещества и течности и молекулни свойства (вж. Неутрони).

Литература . Й. В. Вайскопф Блат, теоретична ядрена физика, превод от английски, Москва, 1954; Feld В. Т. неутронна физика, в книгата: Експериментална ядрена физика, редактирана от Е. Сегре, превод от английски, Т 2, М. 1955. Хюз Г. Неутронна изследвания на ядрени котли, превод от английски, Москва, 1954; си на същото неутронни ефективни напречни сечения, превод от английски, М. 1959; Власов N. A. Неутроните, 2-ро издание. М. 1971 Гуревич I. Тарасов LV неутронни физика на ниски енергии, М. 1965.

Транслитерация: medlennyie neytronyi
Обратна гласи: ynortyen eynneldem
Бавните неутрони се състои от 17 букви