13 Средно емисии електрон

По време на експериментите е установено, че по време на текущия възходящ част 2 съвпада с появата на повърхността на катодните светещи плазмени съсиреци на.

Експлозия върха води до частично разходите катод материал. Въпреки това, текущата стойност на повтаря експлозивни емисиите доста добре от импулса на импулса, поради скоростта на малък поток от катодния материал и самостоятелно репликация излъчващи центрове. по-малко катод ерозия в случай на материали с по-висока проводимост.

Когато експлозивна сила на полето емисия на катода е 10 09 май V / m, и к на плътност на тока взети 10 юли A / cm 2 е по-малко от ограничаване на емисиите ток (й AE 10 Септември А / ст2).

Въпреки това, общата стойност на к положителни. избира от катода, когато взривно емисии може да бъде 2 порядъка по-голяма от сегашната в областта на емисиите. Това се дължи до голяма излъчваща повърхност, която се определя от региона на катод, граничеща с плазмената слой.

енергийния спектър на експлозивен емисията на електрони е по-широка, отколкото в хранени, поради взаимодействието с електрони поле емисии плътна плазма слой.

Взривни емисионен източник може да бъде не само метали, но също р / р на върха, както и течни кристали катоди.

13.1 Средни метали електрон емисии

Когато металната повърхност е бомбардирана от електрони във вакуумна има насрещен поток на излъчваната електрони метал, наречен вторични електрони.

В Схема на изследване метал емисии вторичен електрон е показано на фиг. 13.1. Лампи катод излъчващи електрони, както и ускоряване на анод Форма електрон пистолет. Електроните напускащи тесен лъч на анодните дупки, имат енергия, съответстваща на потенциалната разлика между катода и анода, променлива потенциометъра Р1 и измерва с волтметър V 1. Тези първични електрони бомбардират емитер (мишена) Е свързан чрез галванометър G 1 до анода. Вторичните електроните са хванати около емитер-колектор К, до която една малка положителен потенциал по отношение на източника на звук. вторичен електронен ток измерен от галванометър G 2 на веригата на колектора.

Експериментите са показали следните модели на вторични електронни емисии на чисти метали. Броят N 2 на вторичните електроните е пропорционална на броя на емитер метални първични електрони N 1:

при което - коефициент на вторичния емисии показва колко вторични електрони на един първичен електрон.

Коефициентът зависи от енергията на първични електроните (фиг. 13.2).

Максималната стойност на коефициента на вторичен емисиите е относително ниска в метали: максимум от метали 0.5 ÷ 1.8.

средно разпределение електронна енергия е показана на Фиг.

А широк пик, максимално от които съответства на енергия от около 5 ÷ 15 ЕГ - истински вторични електрони. Този връх не зависи от енергията на първичните електрони. Тясната пика, съответстващ на основната електронна енергия, показва присъствието на вторичния ток от емитера еластично отразява първични електрони. При смяна на ускоряване на потенциала на анода се премества съответно тесен връх. В ляво от него има още един връх в резултат на много малък брой нееластично отразени първични електрони.

13.2 механизъм на вторичен емисии електрон

По-голямата част от основните електроните проникват дълбоко в метала, така че гърба не може да излезе. Преместването в метала по-бързи електрони губят енергия по време на част от взаимодействията на заден план, а друг електрон отдаваща кристал. Смята се, че енергията се предава предимно не валентен електрон, и електрони дълбоките енергийни групи. По този начин е налице т.нар interzonal трансфер на електрони към безплатните енергийните нива на проводимата зона. Много е вероятно, че появата на такива вторични електрони вътре в метала и да допринесе за рентгенови лъчи кванти. Случайно се движат в метала, вторични електрони взаимодействат с валентен електрон постепенно губят енергията си, и голяма част от подхода към металната повърхност има достатъчно енергия, за да се преодолее потенциалната бариера.

Някои от електрони може да преодолее потенциалната бариера, електроните и образуват група с вторични електрони е вярно.

По този начин, за вторична емисия два важни елементарен процес електрон:

Движение на първичните електроните в катодния материал се придружава от трансфер на енергия вторични електрони.