За изчисляване на постоянни магнити - studopediya

Да разгледаме постоянен магнит под формата на пръстен с въздушна междина (фиг. 38). Ние ще означава всички количества, отнасящи се до пропастта, индексът 2, а стойността, свързана с тялото на магнита този номер 1.

Феноменът на остатъчната намагнитване характеристика, феромагнитен вещество, се използва широко в производството на изчакване магнити.

Фиг. 38. постоянен магнит като пръстен с въздушна междина

Физически, област магнит елементарни течения, генерирани в тялото на магнит. Въпреки това, З, напрегнатостта на полето, с които ние се занимаваме с всички технически изчисления, определя така, че е само на макроскопски токове, които текат в проводници, покрити интеграция верига, а стойността му не е включена в елементарните токове намагнитизирват органи. В случая с постоянен магнит, тъй като няма макроскопски течения, ние имаме навсякъде. По-специално, това неразделна също нула по пътя на оста на магнита и пропастта. Ето защо, ние трябва:

където L1 и L2 - дългите оси на магнита и H1 разликата и Н2 - напрегнатостта на полето в тялото на магнита и в празнината. За простота, ние приемаме, еднородно поле в магнита и пропастта. Имайте предвид, че през последното уравнение и по-нататък в този раздел под Н ние не означава единица вектор Н, който е винаги положително и алгебричната стойност, която може да бъде положително или отрицателно в зависимост от това дали една и съща посока на вектора H с посоката на положителна посока или обратното ,

В най-общия случай на нехомогенно поле трябва да напишете: F1 = -F2. където F1 и F2 - Магнитна сила по оста на магнита и по протежение на оста на празнината.

Фиг. 39. Част на хистерезисната крива, отстранява Фиг. 40. Връзката между F2 и F с високо магнитно насищане за

Фиг. 39 показва част от бримките на хистерезис, взети на високо магнитно насищане на затворен пръстен, т.е. в отсъствието на клирънс и характеризиране на материала на магнита, Br - остатъчен магнетизъм, Hc - коерцитивната сила. Abc клон нарича кривата на размагнитване. Фиг. 66 възстановен в този клон координира F и Е. където F - MDS магнит по оста на еднакво намагнитване равно l1 H1 и F - потокът в неутрална зона на магнита, с еднакво намагнитване равно В1 s1 където - напречното сечение на магнита.

При липса на разликата В = Br. F = ~ г и Н е навсякъде нула. В присъствието на магнитното разликата да се проведе, потокът през междината като магнитно съпротивление RM2. Това изисква MDS F2 = F2 RM2.

Ако приемем, приблизително еднородно поле в пропастта, на

Фиг. 40 OL представлява директна връзка между F2 и F. От F1 = -F2, тогава правата линия ОМ, като връзката между F1 и AF е огледален образ на права линия OL в Y-оста. Очевидно, точка б на пресичане на лъча с ОМ размагнитване крива ABC и определя магнитно състояние на магнитно вещество в присъствието на въздушната междина.

Енергията на магнитното поле в пропастта на магнит се дава от :,

който от еднакво поле става:

където V2 - обем на празнината. Тази енергия е равна на половината от площта на правоъгълник AbGO на фиг. 40. Също така е необходимо да се изработи магнита, така че тази област е най-високата. Съответно, буква б трябва да заемат по кривата на размагнитване в Н и Б координати (виж фиг 39.). Подобна позиция, че продукт | V · H | оказа най-голямо.

Трудността на изчисляване истински магнити е трудността за изчисляване на магнитното пътя на съпротива RM2 поток във въздуха с нееднородността поле в трудността, като се отчита изтичане поток излизане през страничната повърхност на магнита и трудностите при определяне на магнитното състояние на магнита при нееднородни намагнитване.