Движение на течности стационарни - позоваване химик 21

Химия и инженерна химия

За разлика от неподвижно по време на преходни или нестационарни, факторите, влияещи на потока на движението на течността. Те се променят с времето. Следователно, скоростта на течност в определена посока по всяко х е не само функция на координатите X пространствени, у и R дадена точка, но също време х, т. Е. = [C.38]

Под влияние на приложеното потенциална разлика положителен йон движи към отрицателния електрод. и определен обем от течност, обграждащ йон и отрицателно зареден, се движи към поло / kitelnomu електрод. Следователно йоните се движат в средата, се движи в обратна посока. Това движение на течността. който е съседен на йон като движение на течности в електрофоретичната процес. Известно е, че течността в тънки капиляри под влиянието на приложена потенциална разлика се движи, защото тя носи електрически заряд. Колоидни частици се движат под влиянието на потенциална разлика, защото при взаимодействието между частиците и зета потенциал на настъпване на разтвора. Тук има подобен феномен. В стационарно движение йон ИЧ = ген. Един по-задълбочен анализ трябва да се отбележи, че течността, заобикаляща йон се движи в обратна посока при скорост Ay. Тъй като заряд е йонен заряд на атмосферата на йон. коригира експресия могат да бъдат написани като [c.92]

стационарни топлообменници тънък течен слой е образуван от течност отток от загрява повърхност. Kolichesgvo флуид доставя нагрява повърхност трябва да бъде такова, че дебелината на филма е минимална. движение на течности може да бъде ламинарен или турбулентен това зависи от фактори, влияещи на критерия за величина не е така. [C.234]

Накрая, коефициентите на дисперсия в стабилни и нестабилни режими peremeschivaniya могат да се различават значително поради наличието на процесите на релаксация. В пространството между зърната на [7], особено в режим вискозен поток, неизбежно възниква поле забавено движение на флуида - застой зони. В стационарно тези зони имат малък ефект при концентрации поле време в процес вещество прехвърляне заедно и в потока. В същото режим нестабилна разбъркано, нечистота, пулс въведен в основния поток. първи пресече по време на проникването му в зона на застой. след това се елуира с подходящ забавяне. Това също води до размазване на смесване на предната вълна. Ако означават коефициент на обемно масов трансфер между потока и застой зони до (в), след оценка на размерите на компонент релаксация на коефициента на дисперсия трябва да бъде изразено като [c.88]

Стационарните и нестационарни вълни. движението на течността е установено, или стационарен, ако скоростта на потока на частиците, както и всички други влияещи си движение фактори (плътност gemperatury, налягане и др.), не се променят във времето във всяка фиксирана точка в пространството, през който течността преминава. При тези условия, за всеки раздел на потока на флуида разходи са постоянни във времето. [C.38]

Забележка. В действителност, както видяхме, частицата не се върти при първоначалното време, много бързо да се втечни, скоростта на въртене, а след това и разсеяна енергия е енергията, изчислена от Айнщайн, ако движението на течност е в покой. В турбулентни потоци с бързи пулсации на скоростта на течност може да бъде по-голяма от енергията разсейва енергията, изчислена по формулата на Айнщайн. [C.85]

В хоризонтални слоеве с равномерна температура на горната стена, и по-висока равномерна температура на долната стена покой течност остава в неподвижно състояние под критичната номера Rayleigh. Ra г- стойности за обратна гранични условия течност в покой остава в стабилно състояние за всички номера, Ра. В други термични гранични условия движението на течност. [C.295]

Според други концепции, може да се счита неидеални поток се състои от серия и паралелно свързани секции с различни режими на течност движение смесени модели). Редица модели е полезно за обясняване на характеристиките на потока на отклонения в тръбни реактори, или в стационарни фази на материал от отделни частици от режим идеално изместване. докато другите модели осигуряват задоволително описание на характеристиките на апаратурата отклонението с агитатори от начина на идеалното смесване. [C.257]

Да разгледаме равнина слой, който се състои от две зони с различни свойства (к / стр. К синигер. Г.). Нека границата на преход от една зона в друга е равнината х = 0. Освен това, ние считаме движение течност. за които скоростта е успоредна на ос L и е независима от Y и Z координати (R. д. н подметка покрив непропусклив резервоар). Да предположим, че по време на 1 == 0 първоначалното равновесно състояние е компенсирана в резултат на стартиране на кладенеца с постоянна скорост на стр. След това, разпределението на налягането в резервоара във всяка от зоните, описани от уравнения [c.65]

Формулите за магнитни потоци газодинамиката единица газ, пренебрегвайки вискозитета и термичната проводимост на течността. Предполагаме, стабилно движение на флуида, магнитно поле - неподвижно и векторът [E X В], което определя електромагнитно операция на сила (виж (94).) - насочена паралелно W. вектора скорост В този случай, вектора на потока [E X B] изпратено от нормално е да напречното сечение на тънка струйка. [C.224]

Ламинарен (irrotational) се нарича постоянен стационарен движение на течност или газ. В ламинарен поток през целия обем на течност вектор НТ1 = 0. [C.254]

Трябва да се помни, че electroosmotic потока на флуид през движещата сила капилярната е електрически в природата, и действа върху периферната част на течната цилиндър, пълнене капиляра, където наличието концентрира противойони. Като резултат, "когато електрически скорост поле на флуида в капилярата е първи максимум при стената на капилярата и най-близо до оста си. След това, поради триенето между слоеве от течност подравняване скорост и стабилно състояние хода на потока флуид по същество със същата скорост около поток капилярната . диаграма, илюстрираща създаването на постоянен поток от електроосмоза, е показан на фиг. VII, 29а. [c.212]

Режими на движение на реална течност. Редица изследователи (Хаген, през 1869 Менделеев - Рейнолдс през 1880 г. - през 1883 г.), беше отбелязано, че има два коренно различни режима на движение на флуиди. Най-пълно на този въпрос е изследван Рейнолдс се използва изключително просто устройство (фиг. 3-3). Устройството се състои от контейнер 1, в която се поддържа постоянен поток за създаване на постоянно ниво на течността. и прикрепен към нея хоризонтална тръба стъкло [c.39]

Разпределението на линейна скорост течност над напречното сечение на капиляра или, както в течност динамика, диаграмата на скоростта. претърпява редица промени на времето, стабилно състояние за схемата, показана на фиг. 25. [c.50]

Първо, когато електрическото поле е максималната скорост на флуида в периферията, в близост до стената и минимум на централната ос на капилярната -by. Постепенно с течение на времето (от порядъка на секунда) скорост в съответствие и стационарно състояние скоростта на флуида от [c.50]

Картина стационарно състояние за електроосмоза е обратна на тази, наблюдавана с флуиден поток в капилярна тръба под налягане. В този случай, кривата на скоростта на стационарно състояние е известно следната форма (виж фиг. 26). [C.51]

Такова движение течност се нарича неподвижна или постоянна, [c.38]

Да разгледаме случая на стационарен или постоянен трансфер състояние на топлина, като по този начин ние приемаме, че промените в агрегатното състояние на флуида не настъпва и неговата специфична топлина постоянна. Означаваме скоростта на флуида по посока на координатните оси, съответно, от Ch) у, т. А специфично тегло и температура на флуида в чрез и състави за избрания уравнението топлина баланс елементарен паралелепипед. В този случай, топлообмен среща в течащата среда, следователно, топлина се прилага към кутията и освобождава от него частици, движещи се течност. [C.301]

Системата на диференциални уравнения (2.80) - (2.82) е валидна за турбулентен поток, само когато при условие, че параметрите на по течението в тези уравнения подразбиращи действителния им (моментално) стойност. Ако (2.80) - (2.82), за да въведете състояние г / DX = 0 за да се получи съответната система от уравнения за стационарни процеси за протичане на флуид и конвективен пренос на топлина, са валидни само за ламинарен поток. В турбулентни потоци, стойностите на скоростта, налягане и температура непрекъснато варират произволно пулсиращи. За тях фиксирана [c.153]

движение на течности може да бъде постоянен (стационарен) и нестабилна. В първия случай налягането р и скоростта във всяка точка от пространството, заемано от движещ се обемът на течната константа във времето и са функции на координатите на точка р = A X, Y, Z), е> = (Р1 (X, Y, Z). във втория случай, стойностите на р и всяка [c.31]

движението на течността се нарича стабилно, стационарен или когато налягането, скоростта и други параметри не се променят с течение на времето. [C.61]

съпротивителните сили на нестабилна движение на тялото е различна от силата в равновесно състояние поради две причини. Първият от тях е, че частиците не са оформени около профила на скорост. където уравнения за постоянни условия на потока. Строго погледнато, за частица, която се променя скоростта на потока. Ние не можем да се определи силата на съпротивление във всеки един момент, без да знае на фона на формиране на профила на скорост. Втората причина е свързана с промяна на размера на флуиден поток, преминаващ около частицата. [C.84]

Нод тежестта неравномерно нагрети течни движи нагоре по лявата страна на стената се нагрява и надолу по десния студа, което прави обръщение в стабилно състояние. Ефект на температурата на флуида поле движение за този случай е показано на фиг. 6.7, което показва температурни профили на различни вертикални участъци в = onst (тези профили са конструирани в температурна скала местната. Движат с броя на слоя). В тяхното изследване трябва да се има предвид, че при липса на движение (Gr = 0) Температурните профили са неподвижни между стойностите [c.212]

Potentiodynamic криви. заснет в преходни условия, са показани на фигура б. Измерванията са показали, че с увеличаване на течност скорост termohromirovannyh стационарни потенциал за стомана и желязо се измества към положителни стойности и при скорост от 1 м / сек и равно -1-0,300 4-0,320, съответно. Той се увеличава дължината на зоната на пасивно състояние. която се характеризира с по-ниска течения разтваряне. Това се дължи на опростяване на катодна процес, в резултат на по-бърза доставка на кислород към металната повърхност. [C.41]

Движение на несвиваем флуид в тръбата. Нека директно truOe произволна но фиксирана точка (размерите / O 1) се движи ламинарен несвиваем флуид. Движението на течността е в покой. На входната секция се определя от постоянна скорост течност Шо насочена по оста х съвпада с оста на тръбата. Температурата на течността е едно и също навсякъде, така че неговите свойства постоянна. [C.47]

Y - [Ь (Z - 1)] / 2 -V Г - 1 защото OO започва конвективния движение течност. има стационарни Benard клетки (Фиг. 7.16, б). Накрая, ако> б-1-1ig> А (+> 4-3) / (с-Ь 1 - б) решението не обхваща всеки стационарен или интермитентно режим. Такова решение е показано на фиг. 7.16, б. По този начин, системата от три уравнения (7.20) описва стохастични процеси без въвеждане на всички променливи сили. Разтворът е показано на фиг. 7.16, б се нарича странен атрактор. Атрактори - е набор от ценности. за които системата излиза в OO. Тъй като модели на Лоренц атрактори обикновено са представени като серия от изолирани сингулярности или затворени криви на фаза ploskos- [c.321]

Фиг. IV. 12 илюстрира промяната в потенциала ср и течност скорост в капилярите на порестата структура с разстоянието от интерфейса. Посоката на движение на течността. причинена от външно ел напрегнатостта на полето Е, uravnoveschivaetsya произтичащи в нея чрез триене. В стабилно състояние общата сила действа върху произволно малък слой от течност е нула, и тя се движи с постоянна скорост паралелно до границата skoln Вижте страница, където споменатите термина стационарни течности движение. [C.21] [С.28] [c.86] [C.13] [c.157] [c.111] Основни методи и апаратура Izd.7 Chemical Technology (1961) - [c.38]

Основни методи и апаратура Chemical Technology Брой 6 (1955) - [c.37]