Нормалното придвижване - медии - такса - голяма енциклопедия на нефт и газ, хартия, страница 1
Поръчано движение - подкрепа - такса
Нормалното придвижване на превозвачите нарича електрически ток. [1]
Всеки методично придвижване на превозвачите нарича електрически ток. В метали такива носители са електрони - отрицателно заредени частици с такса, равна на един елементарен заряд. За текущата посока традиционно се смята за посока, обратна на посоката на движение на отрицателните заряди. [2]
Припомняйки, че J плътност на тока е пропорционална на скоростта V на нормалното придвижване на носители на заряд. и сила на полето Е характеризира им действа сила, ние заключаваме, че уравнението (5) всъщност означава съотношението между скоростта на движение и действа сила. Но това означава, че проводниците се случва разсейване на носители на заряд, което е еквивалентно на движението им с триене. В противен случай, които действат от тяхно електрическа сила ще доведе до ускореното им, а не равномерно движение. С други думи, проводниците са с електрическо съпротивление. [3]
Уравнения (15.48) и (15.49) за индуциране и силата на магнитното поле на движещ се заряд по-горе са получени от разглеждане на конкретния случай на заредени частици - правилното движение на носители на заряд в проводника. Ето защо във формулите (15.48) и (15.49) V - скоростта на движение на нареди заредени частици. Така например, ако няма ток в проводника, скоростта на движение нареди на носители на заряд е нула. Междувременно, всеки от тези частици прави топлинна движение и създава своя магнитно поле, индуцирането на който се изчислява по формула (15,48), където V - скорост на частицата. Въз основа на експресията (15,48), може да се покаже, че по силата на цялото случайността на топлинната движение на полученото магнитно поле индуцирането на носители на заряд на разположение на проводника трябва да бъде нула навсякъде. [4]
Всеки методично придвижване на превозвачите нарича електрически ток. В метали такива носители са електрони - отрицателно заредени частици с такса, равна на един елементарен заряд. За текущата посока традиционно се смята за посока, обратна на посоката на движение на отрицателните заряди. [6]
На методично придвижване на носители на заряд в множество сфери сблъсъци с други частици материя, които са в топлинно движение. Тези сблъсъци възпрепятстват нормалното движение на носители на заряд и да предизвикат резистентност, упражняван проводящ среден ток. [7]
На методично придвижване на носители на заряд в множество сфери сблъсъци с други частици материя, които са в топлинно движение. Тези сблъсъци възпрепятстват нормалното движение на носители на заряд и са причина за съпротивата, упражняван от преминаване на ток провеждане среда. [8]
На методично придвижване на носители на заряд в множество сфери сблъсъци с други частици материя, които са в топлинно движение. Тези сблъсъци възпрепятстват нормалното движение на носители на заряд и да предизвикат резистентност, упражняван проводящ среден ток. [9]
Уравнения (15.48) и (15.49) за индуциране и силата на магнитното поле на движещ се заряд по-горе са получени от разглеждане на конкретния случай на заредени частици - правилното движение на носители на заряд в проводника. Ето защо във формулите (15.48) и (15.49) V - скоростта на движение на нареди заредени частици. Така например, ако няма ток в проводника, скоростта на движение нареди на носители на заряд е нула. Междувременно, всеки от тези частици прави топлинна движение и създава своя магнитно поле, индуцирането на който се изчислява по формула (15,48), където V - скорост на частицата. Въз основа на експресията (15,48), може да се покаже, че по силата на цялото случайността на топлинната движение на полученото магнитно поле индуцирането на носители на заряд на разположение на проводника трябва да бъде нула навсякъде. [10]
Страници: 1