Изместването на носители на заряд в полупроводници

Реал физика

Речник по физика

Изместването на носители на заряд в полупроводници - насоченото движение на носители на заряд в полупроводници от действието на външно. полета, наложени върху тяхното хаотично (топлинна) движение. Плътността на тока, произтичащо от DA п. ч. по електротехника. Невярно E (дрейф ток) е равен на к = SE. S = F (Mg ме п + р), където S - SP. проводимост, п, и р - концентрации на проводникова електрони и дупки, ми. Mg - тяхната мобилност (виж мобилност носител.). Общият провеждане на тока в проводник е съставен на дрейф ток, захранването дифузия и термоелектрически. ток, причинени от температурния градиент. Г. п. ч. Това може да възникне в резултат на увличане носители ултразвукови вълни (виж Acoustoelectric ефект.) Или д - Magn. вълна (radioelektrich. ефект svetoelektrich. ефект). Когато електрически дрейф. Поле извърши nonequilibrium носители, D. Н. ч. усложнява от появата на космически такси, полевия-ryh да бъдат взети под внимание, заедно с вътр. поле и рекомбинация на носители на заряд. В резултат на това движение се инжектира. nonequilibrium носители (вж. Инжектирането на носители на заряд) в външен. Електротехника. поле е описан от т. н. ambipolar мобилност:

по принцип, различен от мен, и Mg. Когато р = р (i.v .. Semiconductor) ma = 0, с п >> р (п-тип полупроводникови) ma = Mg. с п >> р (р-тип полупроводникови) -Me = ma. т. е. в легирани полупроводници ma съвпада с мобилността на малцинствените носители. Скорост на движение на не-равновесни носители във външната опаковка. Електротехника. поле Е е ma Е. D. Важна характеристика на п. ч. дължина дрифт - ср разстояние до Роу превозвачи време, за да премине от мястото на образуването им (вж. Генерирането на носители на заряд в полупроводници) до рекомбинантен сайт. плаващите дължина L = ме т, където т - време на живота на nonequilibrium носители. измерване Дължина дрейф произведени по същия метод, като измерването на дължината на дифузия. В анизотропна кристали плаващите посока не може да съвпада с посоката на електрически. поле (мобилност - тензори). силно поле Отклонението на стойността може да бъде анизотропна дори в изотропно (куб) mnogodolinnyh полупроводници (вж. Сасаки Shibuya-ефект). Посока Г. п. ч. То не съвпада с вътр посока. Електротехника. поле в присъствието на кръстосано Magn. област. Силното магнита. поле Н (отговаря състояние (МН / C >> 1), перпендикулярна на вътр. Електрически. поле E, D. п. е. е в посока, перпендикулярна на Е и Н при скорост V = CE / H. не зависи от мобилността на носители . това отклонение движение на носителите се наслагва по периферията на честотата циклотрон w = а /.

Литература за дрейфа на носители на заряд в полупроводници

Смит Р. Semiconductors платно. от английски език. 2ро изд. М. 1982;
Bonch- BruevichV. L. Калашников. G. физика на полупроводници, М. 1977.

Новини
Knights етер теория