Адиабатно изолирана система - голяма енциклопедия на нефт и газ, хартия, страница 3
Състояние (3.33) термодинамична - равновесие се отнася естествено също до адиабатно изолирана система. [31]
Често използвани един от четирите опции за този избор: 1) адиабатно изолирана система (система стени разпределени които не позволяват енергийния поток през себе си и частиците) - фиксирани енергия на системата , Том V, броят на N частици з вътр. А; 2) в система термостат (системата е разпределена през стената на топлопроводимост и е в равновесие с другите. Термодинамична. [32]
По-конкретно, това означава, че една изолирана затворена система и масовото адиабатно почивка не зависи от времето. [33]
Произтичащи от уравнението на (3 - 21) редукция в полезна работа адиабатно изолирана система с увеличаване на ентропията на системата поради необратимостта срещащи се в реалните процеси понякога свързани с предполагаемо активни в природата тенденция СЕХ процеси или да доведе до поевтиняване на разграждане на енергия. Съгласно този изглед в вселената, който се счита като изолирана система, във времето, ентропията се увеличава и по този начин се намалява възможността за преобразуване на топлинна енергия в работа, или други слава, настъпва разграждане енергия. В резултат на това вселената трябва евентуално да достигне състояние на термично равновесие абсолютна ((топлинна смърт), където всеки процес. [34]
Стойността LS, V, макс е максималната полезен външен работата адиабатно изолирана система по обратим промяна на състоянието си, когато обем V и система ентропията S на остане постоянна стойност. [35]
В определени емпирично имота адиабатно изолирана система: външни сили работят над адиабатно изолирана система, когато системата отива от произволно начално състояние в произволен краен не зависи от начина, или начина, по който да се прехвърлите, и се определя само от началното и крайното състояние на системата. [36]
Най-често срещаните условия на равновесие, получени от изявлението на втория закон на термодинамиката, растежа на ентропията адиабатно изолирана система по време на протичането на ИТ необратими процеси. Ако състоянието на такава система се характеризира с максимална стойност на ентропията, това състояние не може да бъде нарушено равновесие, защото в противен случай по време на ентропията на релаксация на системата в съответствие с втория закон ще се увеличи, което е в противоречие с поемането на своя максимум. Следователно, максималната състояние ентропията изолирана система е достатъчна за неговото равновесие. [37]
Вторият принцип на термодинамиката за необратими процеси ви позволява да направите следното изявление: ако ентропията на адиабатно изолирана система има за някои стойности на параметрите на максималната стойност, това състояние ще бъде в равновесие. В действителност, ако ентропията е максимална 5shah, за всички възможни S промени могат само да намалят, което е невъзможно, тъй като изолирана система на адиабатно разрешено само такава промяна в Кото toryh ентропия не намалява. Въпреки това, тъй като на втория закон на термодинамиката от това не следва, че е необходимо условие за термодинамично равновесие. Вторият принцип оставя открит въпроса дали ентропията всъщност ще се увеличи, ако условията го позволяват. [38]
Равновесието обработва две кръгови органи термично свързани (titn), които са адиабатно изолирана система (6Q 6Q / 6Q / I 0), двете тела се връща към първоначалното си адиабатно и в първоначалното си състояние едновременно. [39]
Понякога това от основното уравнение на (3 - 45), намаляване на полезен външен работата адиабатно изолирана система с увеличаване на ентропията на системата поради необратимостта срещащи се в реалните процеси то се предполага, че дължи на текущата тенденция в природата всички процеси водят до обезценяване или енергия деградация. Съгласно този изглед в вселената, който се счита като изолиран система с работата, или, с други думи, енергия е разграждане във времето, ентропията се увеличава и по този начин се намалява възможността за преобразуване на топлина. [40]
Първи старт изисква само едно нещо: че сумата на механичните и на вътрешната енергия на затворена и адиабатно изолирана система не се е променила. [41]
Първи старт изисква само едно нещо: че сумата на механичните и на вътрешната енергия на затворена и адиабатно изолирана система не се е променила. Но дори и тук, в закона за запазване на енергията е възможно еднакво възможност за конвертиране на механичната енергия в двете вътрешни и вътрешни за механично. [42]
Строги макроскопски термодинамиката на необратими процеси могат да бъдат конструирани на базата на теорията разработен за адиабатни изолирани системи. При равновесие ефектите на няколко движещи сили в системата на всеки от тях съответства на промяна от едно състояние на общи координати. За разлика от по nonequilibrium ефекти имат допълнителни ефекти, причинени от взаимодействието на силите между тях. [43]
Първи старт изисква само едно нещо: че сумата на механичните и на вътрешната енергия на затворена и адиабатно изолирана система не се е променила. Но дори и тук, в закона за запазване на енергията е възможно еднакво възможност за конвертиране на механичната енергия в двете вътрешни и вътрешни за механично. [44]
В термодинамична система, която може да обменя топлина с околната среда, наречена топлоизолиран или адиабатно изолирана система. Пример за термично изолирана система е газ, съдържащ се в контейнер, чиито стени са покрити с идеално топлоизолация, което прави невъзможно за топлообмен между газа затворен в съда и околните органи. Такова идеално топлоизолиращи обвивка, наречена адиабатно обвивка. [45]
Страници: 1 2 3 4